영어: Poynting Vector 절대로 Pointing 벡터가 아니다! Poynting은 사람 이름이다!
1 개요
단위 시간 동안 단위 면적을 통과하는 전자기 에너지의 흐름을 나타내는 벡터이다. 포인팅 벡터는 다음과 같이 정의된다.
| [math] \displaystyle \mathbf{S} \equiv \mathbf{E} \times \mathbf{H} [/math] |
여기서 [math] \displaystyle \mathbf{E} [/math]는 전기장, [math] \displaystyle \mathbf{H} [/math]는 자기장 세기(magnetic field strength)라 불리는 물리량이다. 포인팅 벡터의 물리적인 의미는 아래에 서술되는 전자기 에너지에 대한 연속 방정식에 내포되어 있다.
2 전자기 에너지에 대한 연속 방정식
| [math]\displaystyle \frac{\partial u}{\partial t} + \nabla \cdot \mathbf{S} + \mathbf{J}_{f} \cdot \mathbf{E} = 0 [/math] |
여기서
[math] \displaystyle u \equiv \frac{1}{2} \mathbf{D} \cdot \mathbf{E} + \frac{1}{2} \mathbf{B} \cdot \mathbf{H} [/math]
[math] \displaystyle \mathbf{J}_{f} = \rho_{f} \mathbf{v} [/math]
는 각각 단위 부피당 전자기장에 저장된 에너지(에너지 밀도), 자유전하(free charge)의 전류 밀도이다.
2.1 유도
전자기장 에너지 밀도의 시간에 따른 변화율은
[math] \displaystyle \frac{\partial u}{\partial t} = \frac{1}{2} \frac{\partial}{\partial t} \mathbf{D} \cdot \mathbf{E} + \frac{1}{2} \frac{\partial}{\partial t} \mathbf{B} \cdot \mathbf{H} [/math]
이다.
선형적(線型的, linear)이고 등방적(等方的, isotropic)인 매질에 대해 유전율 [math] \displaystyle \varepsilon [/math]과 투자율 [math] \displaystyle \mu [/math]는 스칼라가 되는데 이 경우 변위장(變位場, displacement field) [math] \displaystyle \mathbf{D} [/math]와 자기장 [math] \displaystyle \mathbf{B} [/math]는 다음과 같이 각각 전기장 [math] \displaystyle \mathbf{E} [/math]와 자기장 세기 [math] \displaystyle \mathbf{H} [/math]에 비례하게 된다.
| [math]\displaystyle \mathbf{D} = \varepsilon \mathbf{E} [/math] |
| [math]\displaystyle \mathbf{B} = \mu \mathbf{E} [/math] |
이로부터
[math] \displaystyle \frac{\partial u}{\partial t} = \mathbf{E} \cdot \frac{\partial D}{\partial t} + \mathbf{H} \cdot \frac{\partial B}{\partial t} [/math]
가 되는데 맥스웰 방정식에 의하면
| [math]\displaystyle \nabla \times \mathbf{E} = - \frac{\partial \mathbf{B}}{\partial t} [/math] |
| [math]\displaystyle \nabla \times \mathbf{H} = \mathbf{J}_{f} + \frac{\partial \mathbf{D}}{\partial t} [/math] |
가 성립하므로 이를 대입하여 정리하면
[math] \displaystyle \frac{\partial u}{\partial t} = \mathbf{E} \cdot \left ( \nabla \times \mathbf{H} - \mathbf{J}_{f} \right ) + \mathbf{H} \cdot \left ( - \nabla \times \mathbf{E} \right ) = - \nabla \cdot \left ( \mathbf{E} \times \mathbf{H} \right ) - \mathbf{J}_{f} \cdot \mathbf{E} [/math]
가 되어 전자기 에너지에 대한 연속 방정식이 유도됨을 알 수 있다.
2.2 의미
전자기학에서의 에너지 보존 법칙이다. 이 연속 방정식을 공간에 대해 적분하고 발산 정리를 적용하면 다음과 같이 표현할 수 있다.
| [math]\displaystyle \frac{\partial}{\partial t} \int_{\mathbf{V}} u d^{3} r + \int_{\mathbf{V}} \mathbf{J}_{f} \cdot \mathbf{E} d^{3} r = - \oint_{\partial \mathbf{V}} \mathbf{S} \cdot d \mathbf{a} [/math] |
좌변의 첫째항은 영역 [math] \displaystyle \mathbf{V} [/math] 안의 전자기장에 저장된 에너지의 (시간에 따른) 변화율, 둘째항은 이 영역에서 단위 시간당 전기장이 자유전하에 해주는 일이고 우변은 이 영역의 경계면 [math] \displaystyle \partial \mathbf{V} [/math]를 통해 단위 시간당 유입되는 에너지이다. 이로부터 경계면을 통해 유입되는 에너지의 일부는 경계면 내부 영역의 전자기장에 저장된 에너지를 변화시키고 나머지는 전하에 일을 해주는데 쓰인다는 것을 알 수 있다.
전기장이 전하에 해준 일은 줄 발열(Joule heating)이라는 현상으로 나타난다.